Protok pozitivno nabijenih čestica zračenja jezgri helija. Karakteristike pojedinih vrsta zračenja

Alfa zračenje je struja teških, pozitivno nabijenih čestica koje se sastoje od protona i neutrona - jezgre helija, koja ima malu početnu brzinu i relativno visoku razinu energije (od 3 do 9 MeV). Raspon alfa čestica koje uglavnom emitiraju prirodni elementi (radij, torij, uran, polonij itd.) relativno je mali. Dakle, u zraku je 10...11 cm, au biološkim tkivima samo nekoliko desetaka mikrometara (30...40 µm). Alfa čestice, relativno velike mase i male početne brzine, u interakciji s materijom brzo gube svoju energiju i ona ih apsorbira. Kao rezultat toga, imaju najveću linearnu gustoću ionizacije, ali nisku sposobnost prodiranja.

Beta zračenje je tok negativno nabijenih čestica – elektrona ili pozitivno nabijenih čestica – pozitrona i nastaje pri raspadu prirodnih i umjetnih radioaktivnih elemenata. Posjedujući veliku brzinu širenja koja se približava brzini svjetlosti, beta čestice imaju veći domet u mediju od alfa čestica. Dakle, maksimalni domet beta čestica u zraku doseže nekoliko metara, au biološkim medijima – 1 ... 2 cm Značajno niža masa i razina energije (0,0005 ... 3,5 MeV) beta čestica također određuju njihovu nižu ionizaciju sposobnost.

Imaju veću sposobnost prodora od alfa čestica, što ovisi o razini energije beta emitera.

Gama zračenje, koje se smatra strujom gama zraka i predstavlja elektromagnetske oscilacije vrlo kratke valne duljine, nastaje u procesu nuklearnih reakcija i radioaktivnog raspada. Energetski raspon gama zračenja leži unutar 0,01...3 MeV. Ima vrlo visoku sposobnost prodiranja i nizak ionizirajući učinak. Gama zračenje prodire duboko u biološka tkiva, uzrokujući njihovo kidanje molekularnih veza.

Neutronsko zračenje, koje predstavlja tok elementarnih čestica atomskih jezgri - neutrona, ima veliku prodornu sposobnost, ovisno o energiji neutrona i kemijskoj strukturi ozračene tvari. Neutroni nemaju električni naboj i imaju masu blisku masi protona. Međudjelovanje neutrona s medijem prati raspršenje (elastično ili neelastično) neutrona na atomskim jezgrama, koje je posljedica elastičnih ili neelastičnih sudara neutrona s atomima ozračene tvari. Kao rezultat elastičnih sudara, popraćenih promjenom putanje neutrona i prijenosom dijela kinetičke energije na atomske jezgre, dolazi do uobičajene ionizacije tvari.

Pri neelastičnom raspršenju neutrona, njihova kinetička energija uglavnom se troši na radioaktivnu ekscitaciju jezgri medija, što može uzrokovati sekundarno zračenje koje se sastoji i od nabijenih čestica i od gama kvanta. Stjecanje takozvanog induciranog zračenja tvarima ozračenim neutronima povećava mogućnost radioaktivne kontaminacije i važna je značajka neutronskog zračenja.

Rendgenska studija je elektromagnetsko zračenje koje nastaje kada se tvar ozrači strujom elektrona na prilično visokim naponima, koji dosežu stotine kilovolti. Priroda djelovanja rendgenskog zračenja slična je gama zračenju. Ima nisku ionizirajuću sposobnost i veliku dubinu prodiranja pri ozračivanju tvari. Ovisno o električnom naponu u instalaciji, energija X-zraka može biti u rasponu od 1 keV do 1 MeV.

Radioaktivne tvari se spontano raspadaju, s vremenom gubeći svoju aktivnost. Brzina raspada jedna je od važnih karakteristika radioaktivnih tvari.

Svaki izotop ima određeno vrijeme poluraspada, tj. vrijeme tijekom kojeg se raspadne polovica jezgri ovog izotopa. Poluraspadi mogu biti kratki (radon-222, protaktinij-234 itd.) i vrlo dugi (uran-238, radij, plutonij itd.).

Kada se u organizam unesu radioaktivni elementi kratkog vremena poluraspada, vrlo brzo prestaju štetni učinci zračenja i bolne pojave.

Doze zračenja

Mjera količine radioaktivnih tvari je njihova aktivnost C, izražena brojem raspada atomskih jezgri u jedinici vremena. Jedinica aktivnosti je dezintegracija u sekundi (raspad/s).

Ova jedinica u sustavu C naziva se Becquerel (Bq). Jedan Becquerel odgovara jednom raspadu u sekundi za bilo koji radionuklid. Izvansustavna jedinica aktivnosti je curie. Curie (Ci) je aktivnost radioaktivne tvari u kojoj se raspadne 3,7 * 1010 jezgri u sekundi. 1 Ci = 3,7*1010 Bq. Obično se koriste manje jedinice - milikuri (mCi) i mikrokiri (μCi).

Razlikuju se ekspozicija, apsorbirana i ekvivalentna doza zračenja.

Doza izloženosti - kulon po kilogramu, (C/kg) karakterizira učinak ionizirajućeg zračenja

Dexp. = Q/m,

gdje je Q naboj istog predznaka nastao tijekom radioaktivnog zračenja zraka, C (kulon);

m - masa zraka, kg.

Nesistemska jedinica doze izloženosti zračenju je rendgen (R).

1 rendgen je doza radioaktivnog zračenja koja u 1 cm3 suhog zraka u normalnim atmosferskim uvjetima stvara ione koji nose naboj svakog predznaka u jednoj elektrostatskoj jedinici.

Za učinak zračenja važna je brzina doze zračenja. Nesistemska jedinica brzine doze zračenja je rendgen po sekundi (R/s).

Brzina doze izloženosti (amper po kilogramu) određena je formulom:

Rep = Dexp/t,

gdje je t vrijeme ozračivanja.

Apsorbirana doza zračenja (J/kg) karakterizira apsorpcijska svojstva ozračene sredine i uvelike ovisi o vrsti zračenja. Ova jedinica se naziva gray (Gy).

Apsorb = E/m,

gdje je E energija zračenja, J;

m je masa medija koji je apsorbirao energiju, kg.

3a izvansustavna jedinica apsorbirane doze zračenja je rad. 1rad.=10-2Gy.

Manje jedinice su milirad (mrad) i mikrorad (mrad).

Brzina apsorbirane doze, W/kg

Rabgl = Dabgl/t.

Za procjenu nejednakog biološkog učinka uzrokovanog istom dozom različitih vrsta ionizirajućeg zračenja uveden je pojam ekvivalentne doze. Ekvivalentnu dozu radioaktivnog zračenja karakterizira apsorbirana doza zračenja i koeficijent relativne biološke učinkovitosti, koji se naziva faktor kvalitete (Kk) različitih zračenja kada su izloženi ljudi.

Deq = DabsKk.

SI jedinica ekvivalentne doze je sivert (Sv). Jedan Sievert odgovara dozi od 1 J/kg (za rendgensko, γ- i β- zračenje).

Jedinica ekvivalentne doze zračenja je rem (biološki ekvivalent rendgenske zrake).

Rem je doza bilo koje vrste ionizirajućeg zračenja koja proizvodi isti biološki učinak kao doza rendgenskog ili gama zračenja od 1 rendgena.

Faktor kvalitete za gama i x-zrake, beta čestice, elektrone i pozitrone je jedinica.

 Teorija: Radioaktivnost je promjena u sastavu atomske jezgre.

Alfa zračenje - protok jezgri helija (tok pozitivno nabijenih čestica)
Kod alfa zračenja maseni broj se smanjuje za 4, a broj naboja za 2.
Pravilo pomaka: kod alfa zračenja element se pomakne za dvije ćelije na početak periodnog sustava elemenata.

beta zračenje - protok elektrona (tok negativno nabijenih čestica)
Kod beta zračenja maseni broj se ne mijenja, broj naboja se povećava za 1.
Pravilo pomaka: Beta zračenje uzrokuje pomicanje elementa za jednu ćeliju prema kraju periodnog sustava.

gama zračenje - elektromagnetski val visoke frekvencije i prodorne sposobnosti.

Kada α i β čestice uđu u magnetsko polje, na njih djeluje sila koja ih skreće u stranu. Masa alfa čestica je veća od mase beta čestica, pa se one manje otklanjaju. Smjer sile je duž . γ zrake se ne izvijaju.

Pola zivota je vremenski period tijekom kojeg se raspadne polovica prvobitnog broja radioaktivnih jezgri. Ali zakon o vremenu poluraspada vrijedi samo za veliki broj atoma. Budući da je nemoguće predvidjeti kada će se pojedina jezgra raspasti, ali za veliki broj čestica ovaj zakon vrijedi.


Pri emitiranju γ-kvanta
1) maseni i nabojni brojevi jezgre se ne mijenjaju
2) povećavaju se maseni i nabojni brojevi jezgre
3) maseni broj jezgre se ne mijenja, povećava se nabojni broj jezgre
4) maseni broj jezgre raste, nabojni broj jezgre se ne mijenja
Riješenje: Gama zračenje je elektromagnetski val, ne utječe na sastav atomske jezgre, masa i broj naboja jezgre se ne mijenjaju.
Odgovor: 1
OGE zadatak iz fizike (fipi): Ispod su jednadžbe za dvije nuklearne reakcije. Koja je reakcija β-raspada?

1) samo A
2) samo B
3) i A i B
4) ni A ni B
Riješenje: Beta raspad prati emisija elektrona; ni u jednoj reakciji nema elektrona.
Odgovor: 4
OGE zadatak iz fizike (fipi): Ispod su jednadžbe za dvije nuklearne reakcije. Koja je reakcija β-raspada?
1) samo A
2) samo B
3) i A i B
4) ni A ni B
Riješenje: beta raspad prati emisija elektrona, u obje reakcije nastaje elektron..
Odgovor: 3

OGE zadatak iz fizike (fipi): Pomoću fragmenta periodnog sustava kemijskih elemenata prikazanog na slici odredite koji izotop elementa nastaje kao rezultat alfa raspada bizmuta.

1) izotop olova
2) izotop talija
3) izotop polonija
4) izotop astatina
Riješenje: kao rezultat alfa raspada, atomski broj elementa će se smanjiti za 2, iz bizmuta (Z=83) element će se pretvoriti u izotop talija (Z=81)
Odgovor: 2

OGE zadatak iz fizike (fipi): Pomoću fragmenta periodnog sustava kemijskih elemenata prikazanog na slici odredite koji izotop elementa nastaje kao rezultat elektronskog beta raspada bizmuta.

1) izotop olova
2) izotop talija
3) izotop polonija
4) izotop astatina
Riješenje: kao rezultat beta raspada, atomski broj elementa će se povećati za 1, iz bizmuta (Z=83) element će se pretvoriti u izotop polonija (Z=84)
Odgovor: 3

OGE zadatak iz fizike (fipi): Spremnik s radioaktivnom tvari stavlja se u magnetsko polje, uzrokujući da se snop radioaktivnog zračenja podijeli u tri komponente (vidi sliku).

Komponenta (3) odgovara
1) gama zračenje
2) alfa zračenje
3) beta zračenje
4) neutronsko zračenje
Riješenje: Poslužimo se pravilom lijeve ruke, tok čestica je usmjeren prema gore, pokažite četiri prsta prema gore. Linije magnetskog polja su usmjerene u ravninu ekrana (od nas), linije magnetskog polja su usmjerene u dlan, palac savijen za 90o pokazuje da su pozitivno nabijene čestice otklonjene ulijevo. Komponenta (3) je skrenula udesno, pa su te čestice negativno nabijene. Beta zračenje je tok negativno nabijenih čestica.
Metoda 2: Komponenta (3) odstupa više od komponente (1), što znači da (3) ima manju masu. Elektron ima masu manju od jezgre helija, što znači da je komponenta (3) tok elektrona (gama zračenje)
Odgovor: 3

OGE zadatak iz fizike (fipi): Vrijeme poluraspada je vremenski period tijekom kojeg se raspadne polovica prvobitnog broja radioaktivnih jezgri. Na slici je prikazan graf promjene broja N radioaktivnih jezgri u vremenu t.

Prema grafikonu, vrijeme poluraspada je
1) 10 s
2) 20 s
3) 30 s
4) 40 s
Riješenje: U trenutku t 1 = 20 sekundi bilo je N 1 = 40 10 6 radioaktivnih jezgri, polovica radioaktivnih jezgri N 2 = 20 10 6 se raspala do vremena t 2 = 40 sekundi, stoga je vrijeme poluraspada T = t 2 - t 1 = 40 - 20 = 20 s, graf pokazuje da se svakih 20 sekundi polovica preostalih atoma raspadne.
Odgovor: 2
OGE zadatak iz fizike 2017: Tijekom alfa raspada jezgre, njezin broj naboja
1) smanjuje se za 2 jedinice
2) smanjuje se za 4 jedinice
3) povećava se za 2 jedinice
4) povećava se za 4 jedinice
Riješenje: Tijekom alfa raspada jezgre njezin se nabojni broj smanjuje za 2 jedinice jer izleti jezgra helija s nabojem +2e.
Odgovor: 1
OGE zadatak iz fizike (fipi): Proučavanjem prirodne radioaktivnosti otkrivene su tri vrste zračenja: alfa zračenje (mlaz alfa čestica), beta zračenje (mlaz beta čestica) i gama zračenje. Koji su predznak i veličina naboja beta čestica?
1) pozitivan i jednak po modulu elementarnom naboju
2) pozitivan i po modulu jednak dvama elementarnim nabojima
3) negativan i po modulu jednak elementarnom naboju
4) beta čestice nemaju naboj
Riješenje: beta zračenje je tok elektrona, naboj elektrona je negativan i po veličini jednak elementarnom naboju.
Odgovor: 3
OGE zadatak iz fizike (fipi): Ispod su jednadžbe za dvije nuklearne reakcije. Koja je reakcija α-raspada?

1) samo A
2) samo B
3) i A i B
4) ni A ni B
Riješenje: Alfa raspadom nastaju jezgre helija; od dviju reakcija samo druga proizvodi jezgru helija.
Odgovor: 2
OGE zadatak iz fizike (fipi): Radioaktivni lijek se stavlja u magnetsko polje. Ovo polje može odstupati
A. α-zrake.
B. β-zrake.
Točan odgovor je
1) samo A
2) samo B
3) i A i B
4) ni A ni B
Riješenje: pokretna nabijena čestica koja ulazi u magnetsko polje se skrene, α-zrake i β-zrake imaju naboj, stoga će se skrenuti u magnetskom polju.
Odgovor: 3
OGE zadatak iz fizike (fipi): Koje vrste radioaktivnog zračenja prolazeći kroz jako magnetsko polje ne odbijaju se?
1) alfa zračenje
2) beta zračenje
3) gama zračenje
4) alfa zračenje i beta zračenje
Riješenje: pokretna nabijena čestica koja ulazi u magnetsko polje se odbija; gama zrake nemaju naboj, pa se ne odbijaju u magnetskom polju.
Odgovor: 3
OGE zadatak iz fizike (fipi): Prirodna radioaktivnost elementa
1) ovisi o temperaturi okoline
2) ovisi o atmosferskom tlaku
3) ovisi o kemijskom spoju koji sadrži radioaktivni element
4) ne ovisi o navedenim faktorima
Odgovor: 4
OGE zadatak iz fizike (fipi): Pomoću isječka periodnog sustava kemijskih elemenata prikazanog na slici odredite sastav jezgre fluora s masenim brojem 19.

1) 9 protona, 10 neutrona
2) 10 protona, 9 neutrona
3) 9 protona, 19 neutrona
4) 19 protona, 9 neutrona
Riješenje: broj protona jednak je atomskom broju elementa, fluor ima 9 protona, da bismo pronašli broj neutrona od masenog broja oduzimamo broj naboja 19-9 = 10.
Odgovor: 1
OGE zadatak iz fizike (fipi): Koja od tri vrste zračenja - α, β ili γ - ima najmanju prodornu moć?
1) α
2) β
3) γ

Riješenje: Od tri vrste zračenja najveće su α-čestice, jezgre helija su veće od elektrona i gama zraka pa im je teže proći kroz prepreku.
Odgovor: 1
Koja od tri vrste zračenja - α, β ili γ - ima najveću prodornu moć?
1) α
2) β
3) γ
4) prodorna sposobnost svih vrsta zračenja je ista

Korpuskularna zračenja - ionizirajuće zračenje koje se sastoji od čestica čija je masa različita od nule.

Alfa zračenje - tok pozitivno nabijenih čestica (jezgre atoma helija - 24He), koji se giba brzinom od oko 20 000 km/s. Alfa zrake nastaju tijekom radioaktivnog raspada jezgri elemenata s velikim atomskim brojevima te tijekom nuklearnih reakcija i transformacija. Energija im se kreće od 4-9 (2-11) MeV. Raspon a-čestica u tvari ovisi o njihovoj energiji io prirodi tvari u kojoj se kreću. U prosjeku, udaljenost u zraku je 2-10 cm, u biološkom tkivu - nekoliko mikrona. Budući da su a-čestice masivne i imaju relativno veliku energiju, njihov put kroz materiju je izravna , izazivaju snažan učinak ionizacije. Specifična ionizacija iznosi približno 40 000 ionskih parova po 1 cm putovanja u zraku (do 250 tisuća ionskih parova može se stvoriti tijekom cijele duljine putovanja). U biološkom tkivu također se stvara do 40 000 ionskih parova duž putanje od 1-2 mikrona. Sva energija se prenosi na stanice tijela, nanoseći im veliku štetu.

Alfa čestice zarobljene su listom papira i praktički ne mogu prodrijeti u vanjski (vanjski) sloj kože; apsorbira ih rožnati sloj kože. Dakle, a-zračenje ne predstavlja opasnost sve dok radioaktivne tvari koje emitiraju a-čestice ne uđu u tijelo kroz otvorenu ranu, s hranom ili udahnutim zrakom - tada postaju izuzetno opasno .

Beta zračenje - tok b-čestica koji se sastoji od elektrona (negativno nabijenih čestica) i pozitrona (pozitivno nabijenih čestica) koje emitiraju atomske jezgre tijekom njihovog b-raspada. Masa beta čestica u apsolutnom iznosu je 9,1x10-28 g. Beta čestice nose jedan elementarni električni naboj i šire se u mediju brzinom od 100 tisuća km/s do 300 tisuća km/s (tj. do brzine svjetlosti) ovisno o energiji zračenja. Energija b-čestica jako varira. To se objašnjava činjenicom da se tijekom svakog b-raspada radioaktivnih jezgri nastala energija raspoređuje između jezgre kćeri, b-čestica i neutrina u različitim omjerima, a energija b-čestica može fluktuirati od nule do neke maksimalne vrijednosti . Maksimalna energija kreće se od 0,015-0,05 MeV (blago zračenje) do 3-13,5 MeV (tvrdo zračenje).

Budući da b-čestice imaju naboj, pod utjecajem električnog i magnetskog polja odstupaju od pravocrtnog smjera. Budući da imaju vrlo malu masu, b-čestice pri sudaru s atomima i molekulama također lako odstupe od svog prvobitnog smjera (tj. jako se rasprše). Stoga je vrlo teško odrediti duljinu puta beta čestica - taj je put previše krivudav. Kilometraža
b-čestice, zbog toga što imaju različite količine energije, također podliježu vibracijama. Duljina trčanja u zraku može doseći
25 cm, a ponekad i nekoliko metara. U biološkim tkivima put čestica je do 1 cm.Na put gibanja utječe i gustoća medija.

Ionizacijska sposobnost beta čestica znatno je manja od sposobnosti alfa čestica. Stupanj ionizacije ovisi o brzini: manja brzina - veća ionizacija. Na 1 cm prijeđene udaljenosti u zraku nastaje b-čestica
50-100 ionskih parova (1000-25 tisuća ionskih parova cijelim putem kroz zrak). Visokoenergetske beta čestice, koje prebrzo lete pored jezgre, nemaju vremena izazvati isti snažan ionizirajući učinak kao spore beta čestice. Kada se energija izgubi, hvata ju ili pozitivni ion da formira neutralni atom, ili atom da formira negativni ion.

Neutronsko zračenje - zračenje koje se sastoji od neutrona, tj. neutralne čestice. Neutroni nastaju tijekom nuklearnih reakcija (lančana reakcija fisije jezgri teških radioaktivnih elemenata, tijekom reakcija sinteze težih elemenata iz jezgri vodika). Neutronsko zračenje je neizravno ionizirajuće; nastajanje iona ne događa se pod utjecajem samih neutrona, već pod utjecajem sekundarnih teških nabijenih čestica i gama zraka, kojima neutroni predaju svoju energiju. Neutronsko zračenje izuzetno je opasno zbog svoje velike prodornosti (domet u zraku može doseći nekoliko tisuća metara). Osim toga, neutroni mogu izazvati inducirano zračenje (uključujući i žive organizme), pretvarajući atome stabilnih elemenata u njihove radioaktivne. Materijali koji sadrže vodik (grafit, parafin, voda itd.) dobro su zaštićeni od neutronskog zračenja.

Ovisno o energiji razlikuju se neutroni:

1. Ultrabrzi neutroni s energijom od 10-50 MeV. Nastaju tijekom nuklearnih eksplozija i rada nuklearnih reaktora.

2. Brzi neutroni, njihova energija prelazi 100 keV.

3. Intermedijarni neutroni – njihova energija je od 100 keV do 1 keV.

4. Spori i toplinski neutroni. Energija sporih neutrona ne prelazi 1 keV. Energija toplinskih neutrona doseže 0,025 eV.

Neutronsko zračenje koristi se za neutronsku terapiju u medicini, određivanje sadržaja pojedinih elemenata i njihovih izotopa u biološkim medijima itd. Medicinska radiologija koristi uglavnom brze i toplinske neutrone, uglavnom koristeći kalifornij-252, koji se raspada i oslobađa neutrone s prosječnom energijom od 2,3 MeV.

Elektromagnetska radijacija razlikuju po podrijetlu, energiji i valnoj duljini. Elektromagnetsko zračenje uključuje x-zrake, gama zračenje radioaktivnih elemenata i kočno zračenje, koje nastaje kada visoko ubrzane nabijene čestice prolaze kroz materiju. Vidljiva svjetlost i radio valovi također su elektromagnetsko zračenje, ali ne ioniziraju materiju, jer ih karakterizira velika valna duljina (manja krutost). Energija elektromagnetskog polja ne emitira se kontinuirano, već u odvojenim dijelovima - kvantima (fotonima). Stoga je elektromagnetsko zračenje tok kvanta ili fotona.

X-zračenje. X-zrake je otkrio Wilhelm Conrad Roentgen 1895. X-zrake su kvantno elektromagnetsko zračenje valne duljine od 0,001-10 nm. Zračenje valne duljine veće od 0,2 nm konvencionalno se naziva "meko" rendgensko zračenje, a do 0,2 nm - "tvrdo". Valna duljina je udaljenost preko koje zračenje putuje tijekom jednog perioda titranja. X-zračenje, kao i svako elektromagnetsko zračenje, putuje brzinom svjetlosti - 300 000 km/s. Energija X zraka obično ne prelazi 500 keV.

Postoje kočno zračenje i karakteristično rendgensko zračenje. Kočno zračenje nastaje kada se brzi elektroni usporavaju u elektrostatskom polju atomskih jezgri (tj. kada elektroni međudjeluju s atomskim jezgrama). Kada elektron visoke energije prolazi blizu jezgre, opaža se raspršenje (usporavanje) elektrona. Brzina elektrona se smanjuje, a dio njegove energije emitira se u obliku fotona kočnog zračenja X-zraka.

Karakteristične X-zrake nastaju kada brzi elektroni prodru duboko u atom i budu izbačeni s unutarnjih razina (K, L pa čak i M). Atom je pobuđen i zatim se vraća u osnovno stanje. U tom slučaju elektroni s vanjskih razina popunjavaju prazne prostore u unutarnjim razinama, a istovremeno se emitiraju fotoni karakterističnog zračenja s energijom jednakom razlici energije atoma u pobuđenom i osnovnom stanju (ne prekoračujući 250 keV). Oni. karakteristično zračenje nastaje kada se elektronske ljuske atoma preuređuju. Tijekom različitih prijelaza atoma iz pobuđenog stanja u nepobuđeno stanje može se emitirati i višak energije u obliku vidljive svjetlosti, infracrvenih i ultraljubičastih zraka. Budući da X-zrake imaju kratke valne duljine i manje se apsorbiraju u tvari, imaju veću moć prodiranja.

Gama zračenje - Radi se o zračenju nuklearnog porijekla. Emitiraju ga atomske jezgre tijekom alfa i beta raspada prirodnih umjetnih radionuklida u slučajevima kada jezgra kćer sadrži višak energije koji nije uhvaćen korpuskularnim zračenjem (alfa i beta čestice). Ovaj višak energije trenutno se emitira u obliku gama zraka. Oni. Gama zračenje je tok elektromagnetskih valova (kvanta) koji se emitira tijekom procesa radioaktivnog raspada kada se mijenja energetsko stanje jezgri. Osim toga, gama kvanti nastaju tijekom antihilacije pozitrona i elektrona. Svojstva gama zračenja su bliska rendgenskim zrakama, ali imaju veću brzinu i energiju. Brzina širenja u vakuumu jednaka je brzini svjetlosti – 300 000 km/s. Budući da gama zrake nemaju naboj, one se ne odbijaju u električnim i magnetskim poljima, šireći se ravnomjerno i ravnomjerno u svim smjerovima od izvora. Energija gama zračenja kreće se od desetaka tisuća do milijuna elektron volti (2-3 MeV), rijetko dosežući 5-6 MeV (prosječna energija gama zraka nastalih tijekom raspada kobalta-60 je 1,25 MeV). Tok gama zračenja uključuje kvante različitih energija. Tijekom raspadanja 131

Radioaktivnost je spontana transformacija jednih atomskih jezgri u druge, praćena emisijom elementarnih čestica. Samo nestabilne jezgre prolaze kroz takve transformacije. Radioaktivni procesi uključuju: 1) α - raspad, 2) β - raspad (uključujući zahvat elektrona), 3) γ - nuklearno zračenje, 4) spontanu fisiju teških jezgri, 5) protonsku radioaktivnost.

Proces radioaktivne transformacije jezgri koje postoje u prirodi i jezgri dobivenih nuklearnim reakcijama podliježe istim zakonima.

Zakon radioaktivne transformacije . Pojedinačne radioaktivne jezgre prolaze transformaciju neovisno jedna o drugoj. Stoga možemo pretpostaviti da je broj jezgri dN koje se raspadaju u kratkom vremenskom razdoblju dt proporcionalan i broju dostupnih jezgri N i vremenskom intervalu dt:

Ovdje je λ konstantna karakteristika svake radioaktivne tvari, tzv konstanta raspada. Predznak minus uzet je tako da se dN može smatrati povećanjem broja neraspadnutih jezgri N.

Integracija izraza dovodi do odnosa

N = N 0 e -λt ,

gdje je N 0 broj jezgri u početnom trenutku, N je broj neraspadnutih jezgri u trenutku t. Formula izražava zakon radioaktivne transformacije. Ovaj zakon je vrlo jednostavan: broj neraspadnutih jezgri eksponencijalno opada s vremenom.

Broj jezgri koje se raspadnu tijekom vremena t određen je izrazom

N 0 - N = N 0 (1 - e -λt).

Vrijeme tijekom kojeg se raspadne polovica prvotnog broja jezgri naziva se Pola zivota T. Ovo vrijeme je određeno stanjem

Vrijeme poluraspada trenutno poznatih radioaktivnih jezgri kreće se od 3·10 -7 s do 5·10 15 godina.

Nađimo prosječni životni vijek radioaktivne jezgre. Broj jezgri dN(t) koje prolaze kroz transformaciju tijekom vremenskog intervala od t do (t + dt) određen je modulom izraza: dN(t) = λN(t)dt. Životni vijek svake od tih jezgri je t. Posljedično, zbroj životnih vremena svih N 0 inicijalno dostupnih jezgri dobiva se integracijom izraza tdN(t). Dijeljenje ove sume s brojem jezgri N 0 dobivamo prosječni životni vijekτ radioaktivna jezgra:

Zamijenimo izraz za N(t) ovdje:

(potrebno je otići na varijablu x = λt i provesti integraciju po dijelovima). Stoga je prosječni životni vijek recipročna vrijednost konstante raspada λ:

.

Usporedba s pokazuje da se vrijeme poluraspada T razlikuje od τ za numerički faktor jednak ln2.

Često se događa da se jezgre nastale kao rezultat radioaktivne transformacije pokažu radioaktivne i raspadaju se različitom brzinom, karakterizirane različitom konstantom raspada. Novi produkti raspada također se mogu pokazati radioaktivnima, itd. Kao rezultat toga dolazi do čitavog niza radioaktivnih transformacija. U prirodi postoje tri radioaktivne serije (ili obitelji), čiji su preci
(uranova serija),
(torijeva serija) i
(niz aktinouranija). Krajnji produkti u sva tri slučaja su izotopi olova – u prvom slučaju
, u drugom
, i konačno, u trećoj
.

Prirodnu radioaktivnost otkrio je 1896. francuski znanstvenik A. Becquerel. Pierre Curie i Maria Sklodowska-Curie dali su veliki doprinos proučavanju radioaktivnih tvari. Otkriveno je da postoje tri vrste radioaktivnog zračenja. Jedna od njih, nazvana α-zrake, skreće se pod utjecajem magnetskog polja u istom smjeru u kojem bi se skrenuo tok pozitivno nabijenih čestica. Druge, nazvane β-zrake, magnetsko polje odbija u suprotnom smjeru, tj. baš kao što bi se tok negativno nabijenih čestica skrenuo. Konačno, treće zračenje, koje ni na koji način ne reagira na djelovanje magnetskog polja, nazvano je γ - zrakama. Naknadno se pokazalo da su γ zrake elektromagnetsko zračenje vrlo kratke valne duljine (od 10 -3 do 1 Å).

Alfa raspad . Alfa zrake su tok jezgri helija
. Propadanje se odvija prema sljedećoj shemi:

Slovo X označava kemijski simbol raspadajuće (majčinske) jezgre, a slovo Y označava kemijski simbol nastale (kćeri) jezgre. Alfa raspad je obično popraćen emisijom γ zraka od strane jezgre kćeri. Iz dijagrama raspada jasno je da je atomski broj tvari kćeri 2 jedinice, a maseni broj 4 jedinice manji od matične tvari. Primjer je raspad izotopa urana
, nastavljajući s formiranjem torija:

.

Brzine pri kojima α čestice (tj. jezgre
) izletjeti iz

raspadnute jezgre su vrlo velike (~ 10 9 cm/s; kinetička energija reda veličine nekoliko MeV). Leteći kroz materiju, α čestica postupno gubi energiju trošeći je na ioniziranje molekula tvari i na kraju se zaustavlja. Na stvaranje jednog para iona u zraku utroši se prosječno 35 eV. Dakle, α-čestica formira približno 10 5 parova iona na svom putu. Naravno, što je veća gustoća tvari, to je kraći domet α-čestica prije zaustavljanja. Tako je u zraku pri normalnom tlaku raspon nekoliko centimetara, u čvrstoj tvari raspon je reda veličine 10 -3 cm (α - čestice u potpunosti zadržava običan list papira).

Kinetička energija α-čestica nastaje zbog viška energije mirovanja jezgre majke nad ukupnom energijom mirovanja jezgre kćeri i α-čestice. Taj se višak energije raspoređuje između α čestice i jezgre kćeri u omjeru obrnuto proporcionalnom njihovim masama. Pokazalo se da su energije (brzine) α-čestica koje emitira određena radioaktivna tvar strogo definirane. U većini slučajeva radioaktivna tvar emitira nekoliko skupina α čestica sličnih, ali različitih energija. To je zbog činjenice da jezgra kćeri može nastati ne samo u normalnim, već iu uzbuđenim stanjima.

Na sl. Slika 4 prikazuje dijagram koji objašnjava pojavu različitih skupina α - čestica (pojava fine strukture α - spektra) emitiranih tijekom raspada jezgri
(bizmut-212).

Dijagram lijevo prikazuje energetske razine jezgre kćeri
(talij-208). Energija osnovnog stanja se uzima kao nula. Višak energije mirovanja jezgre majke u odnosu na energiju mirovanja α čestice i jezgre kćeri u normalnom stanju iznosi 6,203 MeV. Ako se jezgra kćer pojavi u nepobuđenom stanju, sva ta energija se oslobađa u obliku kinetičke energije, a α čestica odgovara

(ova skupina čestica je u dijagramu označena s α 0). Ako se jezgra kćer pojavi u petom pobuđenom stanju, čija je energija za 0,617 MeV veća od energije normalnog stanja, tada će oslobođena energija biti 6,203-0,617 = 5,586 MeV, a udio α čestice 5,481 MeV (skupina α 5 čestica). Relativni broj čestica je ~27% za α0, ~70% za α1 i samo ~0,01% za α5. Relativne količine α 2 , α 3 i α 4 također su vrlo male (reda 0,1-1%).

Prosječno vrijeme života τ pobuđenih stanja za većinu jezgri je u rasponu od 10 -8 do 10 -15 s. U vremenu jednakom prosječno τ, jezgra kćer prelazi u normalno ili niže pobuđeno stanje, emitirajući γ foton. Na sl. Slika 4 prikazuje nastanak γ – fotona šest različitih energija.

Energija pobude jezgre kćeri može se osloboditi na druge načine. Pobuđena jezgra može emitirati bilo koju česticu: proton, neutron, elektron ili α česticu. Konačno, pobuđena jezgra nastala kao rezultat α-raspada može dati višak energije izravno (bez prethodne emisije γ-kvanta) jednom od elektrona K-, L- ili čak M- ljuske atoma, kao uslijed čega elektron izleti iz atoma. Ovaj proces se zove interna pretvorba. Posljedica odlaska

elektrona, upražnjeno mjesto popunit će se elektronima s viših energetskih razina. Stoga unutarnju pretvorbu uvijek prati emisija karakterističnih X-zraka.

Kao što foton ne postoji u gotovom obliku u dubini atoma i pojavljuje se tek u trenutku zračenja, tako se i α čestica pojavljuje u trenutku radioaktivnog raspada jezgre. Napuštajući jezgru, α-čestica mora svladati potencijalnu barijeru čija visina premašuje ukupnu energiju α-čestice, koja u prosjeku iznosi 6 MeV (slika 5). Vanjska strana barijere, koja asimptotski pada na nulu, uzrokovana je Coulombovim odbijanjem α čestice i jezgre kćeri. Unutarnja strana barijere je posljedica nuklearnih sila. Eksperimenti raspršenja α-čestica na teškim α-radioaktivnim jezgrama pokazali su da visina barijere znatno premašuje energiju α-čestica emitiranih tijekom raspada. Prema klasičnim konceptima, nemoguće je da čestica prevlada potencijalnu barijeru pod navedenim uvjetima. Međutim, prema kvantnoj mehanici, postoji različita od nule vjerojatnost da će čestica procuriti kroz barijeru, kao da prolazi kroz tunel u barijeri. O ovom fenomenu, nazvanom efekt tunela, raspravljalo se ranije. Teorija α - raspada, temeljena na konceptu tunelskog efekta, dovodi do rezultata koji se dobro slažu s eksperimentalnim podacima.

Beta raspad . Postoje tri vrste β - raspada. U jednom slučaju, jezgra koja prolazi kroz transformaciju emitira elektron, u drugom - pozitron, u trećem slučaju, tzv. elektroničko snimanje(e- zgrabiti), jezgra apsorbira jedan od elektrona K - ljuske, mnogo rjeđe ili L - ili M - ljuske (prema tome umjesto e - capture govore o K - capture, L - capture ili M - capture).

Prvi tip raspada (β - – raspad ili raspad elektrona) odvija se prema sljedećoj shemi:

Kako bismo naglasili očuvanje naboja i broja nukleona u procesu β - raspada, β - elektronu smo dodijelili broj naboja Z = -1 i maseni broj A = 0.

Iz dijagrama se može vidjeti da jezgra kćer ima atomski broj za jedan veći od broja matične jezgre, maseni brojevi obje jezgre su isti. Zajedno s elektronom emitira se i antineutrino .Cijeli proces se odvija kao da jedan od neutrona jezgre
pretvorio u proton, prolazeći kroz transformaciju prema shemi. Općenito, proces je poseban slučaj procesa. Stoga za slobodni neutron β kažu da je radioaktivan.

Beta raspad može biti popraćen emisijom γ zraka. Mehanizam njihovog nastanka je isti kao i kod α - raspada - jezgra kćer se pojavljuje ne samo u normalnim, već iu pobuđenim stanjima. Zatim prelazeći u stanje s nižom energijom, jezgra emitira γ foton.

Primjer β - raspada je transformacija torija
do protaktinija
s emisijom elektrona i antineutrina:

Za razliku od α - čestica, koje imaju strogo određenu energiju unutar svake skupine, β - elektroni imaju širok raspon kinetičkih energija od 0 do E max. Na sl. Slika 6 prikazuje energetski spektar elektrona koje emitiraju jezgre tijekom β - raspada. Površina koju pokriva krivulja dat će ukupan broj elektrona emitiranih u jedinici vremena, dN - broj elektrona čija je energija sadržana u intervalu dE. Energija E max odgovara razlici između mase matične jezgre i masa elektrona i jezgre kćeri. Posljedično, dolazi do raspada u kojima je energija elektrona E manja od E max uz očito kršenje zakona održanja energije.

Kako bi objasnio nestanak energije (E max - E), Pauli je 1932. predložio da se tijekom beta raspada uz elektron emitira još jedna čestica koja odnosi energiju (E max - E). Budući da se ova čestica ni na koji način ne otkriva, treba priznati da je neutralna i ima vrlo malu masu (sada je utvrđeno da je masa mirovanja ove čestice nula). Na prijedlog E. Fermija, ova hipotetska čestica nazvana je neutrino (što znači "mali neutron").

Postoji još jedan razlog za pretpostavku neutrina (ili antineutrina). Spin neutrona, protona i elektrona je isti i jednak 1/2. Ako napišemo shemu bez antineutrina, tada će se ukupni spin rezultirajućih čestica (koji za dvije čestice sa s = 1/2 može biti nula ili jedan) razlikovati od spina originalne čestice. Dakle, sudjelovanje druge čestice u β - raspadu diktira zakon očuvanja kutne količine gibanja i toj se čestici mora dodijeliti spin jednak 1/2 (ili 3/2). Utvrđeno je da je spin neutrina (i antineutrina) jednak 1/2.

Izravni eksperimentalni dokaz o postojanju neutrina dobiven je tek 1956. godine.

Dakle, energija oslobođena tijekom beta raspada raspodjeljuje se između elektrona i antineutrina (ili između pozitrona i neutrina, vidi dolje) u različitim omjerima.

Drugi tip raspada (β + – raspad ili raspad pozitrona) odvija se prema shemi

Primjer je pretvorba dušika
u ugljik
:

Iz dijagrama se može vidjeti da je atomski broj jezgre kćeri za jedan manji od broja jezgre majke. Proces je popraćen emisijom pozitrona e + (u formuli je označen simbolom ) i neutrina ν moguća je i pojava γ - zraka. Pozitron je antičestica za elektron. Stoga su obje čestice emitirane tijekom raspada antičestice u odnosu na čestice emitirane tijekom raspada

Proces β + - raspada odvija se kao da se jedan od protona izvorne jezgre pretvorio u neutron, emitirajući pozitron i neutrino:

Za slobodni proton takav proces je nemoguć iz energetskih razloga, jer je masa protona manja od mase neutrona. Međutim, proton u jezgri može posuditi potrebnu energiju od drugih nukleona koji čine jezgru.

Treći tip β - raspada ( elektroničko snimanje) je da jezgra apsorbira jedan od K - elektrona (rjeđe jedan od L - ili M - elektrona) svog atoma, uslijed čega se jedan od protona pretvara u neutron, emitirajući neutrino:

Nastala jezgra može biti u pobuđenom stanju. Zatim prelazeći u niža energetska stanja, emitira γ fotone. Dijagram procesa izgleda ovako:

Prostor u elektronskoj ljusci koji je oslobodio zarobljeni elektron ispunjava se elektronima iz gornjih slojeva, što rezultira stvaranjem X-zraka. Hvatanje elektrona lako se detektira popratnom emisijom rendgenskih zraka. Na taj je način K otkriven - Alvarezovo hvatanje 1937.

Primjer zarobljavanja elektrona je pretvorba kalija

na argon
:

Spontana fisija teških jezgri . Godine 1940. sovjetski fizičari N.G. Flerov i K.A. Petrzak je otkrio proces spontane fisije jezgri urana na dva približno jednaka dijela. Kasnije je ovaj fenomen uočen za mnoge druge teške jezgre. Po svojim karakterističnim značajkama spontana dioba je bliska prisilnoj diobi, o čemu je riječ u sljedećem odlomku.

Protonska radioaktivnost . Kao što naziv govori, kod protonske radioaktivnosti jezgra prolazi kroz transformaciju, emitirajući jedan ili dva protona (u potonjem slučaju govorimo o dvoprotonskoj radioaktivnosti). Ovu vrstu radioaktivnosti prvi je put uočila 1963. grupa sovjetskih fizičara pod vodstvom G.N. Flerov.

Aktivnost radioaktivne tvari . Aktivnost radioaktivnog lijeka je broj raspada lijeka u jedinici vremena. Ako se tijekom vremena dt dN raspadne jezgre raspadnu, tada je aktivnost jednaka dN raspadu /dt. Prema

dN disp = |dN| = λNdt.

Slijedi da je aktivnost radioaktivnog lijeka jednaka λN, tj. umnožak konstante raspada s brojem neraspadnutih jezgri prisutnih u pripravku.

U Međunarodnom sustavu jedinica (SI), jedinica aktivnosti je dis/s. Dopuštena je uporaba nesistemskih jedinica disperzije/min i curie (Ci). Jedinica aktivnosti, nazvana curie, definirana je kao aktivnost takvog lijeka u kojoj se dogodi 3700·10 10 događaja raspadanja u sekundi. Koriste se frakcijske jedinice (milikuri, mikrokiri itd.), kao i višestruke jedinice (kilokuri, megakiri).

Alfa zračenje (alfa zrake) je vrsta ionizirajućeg zračenja; je struja brzo pokretnih, visoko energetskih, pozitivno nabijenih čestica (alfa čestica).

Glavni izvor alfa zračenja su alfa emiteri, koji emitiraju alfa čestice tijekom procesa raspada. Značajka alfa zračenja je njegova niska sposobnost prodora. Put alfa čestica u tvari (to jest, put na kojem one proizvode ionizaciju) ispada da je vrlo kratak (stotinke milimetra u biološkom mediju, 2,5-8 cm u zraku).

No, na kratkom putu alfa čestice stvaraju velik broj iona, odnosno uzrokuju veliku linearnu gustoću ionizacije. To osigurava izraženu relativnu biološku učinkovitost, 10 puta veću nego kod izlaganja X-zrakama i. Pri vanjskom ozračivanju tijela alfa čestice mogu (uz dovoljno veliku apsorbiranu dozu zračenja) izazvati teške, iako površinske (kratkog dometa) opekline; kada se progutaju putem dugoživućih alfa emitera, krvotok ih prenosi cijelim tijelom i taloži u organima itd., uzrokujući unutarnje zračenje tijela. Alfa zračenje se koristi za liječenje određenih bolesti. Vidi također, Ionizirajuće zračenje.

Alfa zračenje je tok pozitivno nabijenih α čestica (jezgri atoma helija).

Glavni izvor alfa zračenja su prirodni radioaktivni izotopi, od kojih mnogi emitiraju alfa čestice s energijama u rasponu od 3,98 do 8,78 MeV nakon raspada. Zbog svoje velike energije, dvostrukog naboja (u usporedbi s elektronom) i relativno niske (u usporedbi s drugim vrstama ionizirajućeg zračenja) brzine kretanja (od 1,4 10 9 do 2,0 10 9 cm/s), alfa čestice stvaraju vrlo velik broj iona gusto raspoređenih duž njihovog puta (do 254 tisuće parova iona). Istodobno, oni brzo troše svoju energiju, pretvarajući se u obične atome helija. Raspon alfa čestica u zraku u normalnim uvjetima je od 2,50 do 8,17 cm; u biološkim medijima - stotinke milimetra.

Linearna gustoća ionizacije koju stvaraju alfa čestice doseže nekoliko tisuća pari iona po putu od 1 mikrona u tkivima.

Ionizacija uzrokovana alfa zračenjem određuje niz značajki u onim kemijskim reakcijama koje se odvijaju u tvari, posebice u živom tkivu (nastajanje jakih oksidansa, slobodnog vodika i kisika itd.). Ove radiokemijske reakcije koje se odvijaju u biološkim tkivima pod utjecajem alfa zračenja, pak, uzrokuju posebnu biološku učinkovitost alfa zračenja, veću od one drugih vrsta ionizirajućeg zračenja. U usporedbi s rendgenskim, beta i gama zračenjem, pretpostavlja se da je relativna biološka učinkovitost alfa zračenja (RBE) 10, iako u različitim slučajevima može jako varirati. Kao i druge vrste ionizirajućeg zračenja, alfa zračenje koristi se u liječenju bolesnika s raznim bolestima. Ovaj dio terapije zračenjem naziva se alfa terapija (vidi).

Vidi također Ionizirajuće zračenje, Radioaktivnost.